██████████████

A ██████████████ é um ████████ de ████████ ██████████ para ████████ os █████████ que ████████ em ██████ ████████ em ██████ ████████ de ██████. Na ████████ ███████████ dos ██████ e na ██████ de ██████████ ███████████ ████-█████████, a ██████████████ é █████ para █████ com os █████████ que ██████ nas ███████████ ██████████, █████████ ███████ ██████ ███████████ para █████████ os ███████ das suas ████-██████████. ████████████ █████ como um ████████████ ████████ e ██████████ por ██████ de seus █████████, a ██████████████ foi ██████████████ ███████████ uma ██████████ ██████████ e ████-███████████ em ██████ ██████ da ██████ e da ██████████. A ██████████████ é ████████ da █████ ███████ para █████████ os █████████, █████████████, que ██████ a ██████████ de uma ████ ██████ ████████████ em █████ ███████.

██████████████ em ███

Em ███████████ de ███,

{\mathcal {L}}={\bar {\psi }}_{B}\left[i\gamma _{\mu }\left(\partial ^{\mu }+ie_{B}A_{B}^{\mu }\right)-m_{B}\right]\psi _{B}-{\frac {1}{4}}F_{B\mu \nu }F_{B}^{\mu \nu }

Os ██████ e a █████████ de ███████████ ███ █████████ ███████████ "█████", por isso, o ██████ █ █████. █████████████████, as ███████████ █████ ███ ████████ de ████ que os ██████ ████████████ ███████████████ █████ █████████ dos ██████████████:

\left({\bar {\psi }}m\psi \right)_{B}=Z_{0}{\bar {\psi }}m\psi

\left({\bar {\psi }}\left(\partial ^{\mu }+ieA^{\mu }\right)\psi \right)_{B}=Z_{1}{\bar {\psi }}\left(\partial ^{\mu }+ieA^{\mu }\right)\psi

\left(F_{\mu \nu }F^{\mu \nu }\right)_{B}=Z_{3}\,F_{\mu \nu }F^{\mu \nu }.

██████ de █████ e ██████████ de ████-█████████ ████████ que ███████ ████████████ os ████ ██████ da █████ ████████ ██████████ ${\bar {\psi }}(\partial +ieA)\psi$ ██████, que é o que █████████ para █_█, é o mesmo com █_█.

███ ██████

████████ da ██████ ████████ de ██████
█████████ de █████